Издевательств блог

A. 3 Если мы рассмотрим систему из — 1 частиц qv qv . . . qn_v взаимодействующих с — й пробной частицей с зарядом q то по — прежнему будем иметь F — qgr2idVfi издевательств блог 4 где 1 Величина является расстоянием между частицей xfi с зарядом qi и пробной частицей р19 2 3. 24 Часть I. Теория электромагнетизма Величины V7 и —gradV7 относятся к точке нахождения пробной частицы но они не включают потенциал создаваемый самой пробной частицей который впрочем в этой точке будет бесконечным. В какой-либо точке среды аналогичным образом могут быть определены потенциал A. 6 и напряженность поля Е — gradV. A. 7 Если в этой точке имеется частица с зарядом q издевательств блог будем также иметь1 FqE. A. 8 При непрерывном распределении заряда в объеме 7 каждый заряд издевательств блог издевательств блог заменить на заряд рбГ7 относящийся к элементу объема ГР d d-r Л. Величина С означает плотность заряда в точке Ж объема dT. Если расстояние между переменной точкой и точкой Pxt у z в которой вычисляется потенциал издевательств блог г то A. 8 также по определению заменяется Поскольку V определяет потенциал создаваемый в точке всеми частицами а V не содержит потенциала создаваемого находящейся в этой точке частицей то фактически в формулах A. 6 и A. 5 V V и . Но создаваемый частицей потенциал в точке ее издевательств блог имеет бесконечное значение поэтому в этой точке и потенциал издевательств блог бесконечен тогда как потенциал V всегда конечен. В связи с этим может показаться что поблизости от точки в которой находится заряженная частица потенциалы V и V отличаются на издевательств блог которой нельзя пренебречь издевательств блог один из них нельзя заменять на другой в самой издевательств блог точке разность между ними становится бесконечной. Однако на практике оказываются известными только приближенные положения зарядов и средние значения издевательств блог потенциала в издевательств блог окрестности. В области около точечного заряда принятого за начало координат среднее значение создаваемого этим зарядом потенциала равно dr 2TaR Вклад от этого потенциала будет пренебрежимо малым если мы условимся определять потенциал и поле только вне окружающей издевательств блог заряд сферы радиусом R. Гл. . Электростатика 25 на плотность силы где FpE — — pgrad Vt 0 издевательств блог Г dT. A. 9 A. 10 2. Общие законы электростатики Кулоновский закон действия на расстоянии можно заменит соотношениями A. 9 и A. 10 вводящими напряженность поля и электростатический потенциал. Из этих соотношений могут быть выведены основные законы электростатики. Но такой путь издевательств блог издевательств блог представлениям теории Максвелла отвергающей понятие о дальнодействии и принимающей только издевательств блог близкодействия. Теория Максвелла основывается на свойствах издевательств блог и диэлектриков. Что же касается близкодействия . то оно связано с локальными соотношениями которые являются уравнениями в частных производных. Поэтому была сделана попытка заменить определение потенциала при помощи соотношения A. 10 на такое определение при котором издевательств блог бы только локальные величины. В результате были получены уравнения издевательств блог частных производных справедливые для общего случая и относящиеся к величинам имеющим издевательств блог смысл. Из полученной таким путем системы уравнений можно было вывести интегральные соотношения которые в некоторых частных случаях например в электростатике приводят к тем же результатам что и гипотеза о дальнодействии. Таким издевательств блог издевательств блог уравнений в частных производных для электростатического поля можно было вывести закон Кулона. Но подобный закон можно обосновать только в том случае когда теория дальнодействия соответствует теории Максвелла другими словами когда даваемые ею соотношения совпадают с интегральными соотношениями выводимыми из локальных уравнений теории поля. издевательств блог издевательств блог всегда будем исходить из локальных уравнений для электромагнитного поля. Распределение зарядов по самому существу теории Максвелла изменяет состояние среды и приводит к появлению силового поля характеризуемого заданием в каждой точке вектора касательного к силовым линиям. Действующая на пробное тело издевательств блог равна FqE A. 8 где q характеризует пробное тело а является силой отнесенной к единичному зар
яду. издевательств блог называется издевательств блог электрического поля в рассматриваемой точке 26 Часть I. Теория электромагнетизма 3. Первый закон. Теорема Гаусса Пусть издевательств блог замкнутой поверхности расположены заряды qt. В каждой точке на поверхности они создают напряженность электрического поля Е. издевательств блог с наличием поток через элемент поверхности dS равен произведе — Е Г нию издевательств блог этого элемента поверхности на проекцию напряженности поля на внешнюю нормаль данного элемента фиг. 1. Теорема Гаусса. Поток вектора издевательств блог поверхность 5 ограничивающую объем Т в котором имеются электрические заряды пропорционален сумме этих зарядов Фиг. 1. Поток через замкнутую поверхность ограничивающую область с издевательств блог в. издевательств блог A.